大学物理物理知识点总结!!!!!!

一. 描述运动的物理量 1. 位矢、位移和路程

由坐标原点到质点所在位置的矢量r称为位矢 位矢rxiyj,大小 rr运动方程

y s r BA x2y2

r rA rB rrt

xxt运动方程的分量形式

yyt位移是描述质点的位置变化的物理量

o x △t时间内由起点指向终点的矢量△rrBrAxiyj，△r路程是△t时间内质点运动轨迹长度s是标量。 明确r、r、s的含义(rrs) 2. 速度〔描述物体运动快慢和方向的物理量〕

x2y2 平均速度

rtxityjtxiyj

瞬时速度(速度) vlimrdr(速度方向是曲线切线方向)

t0tdt22drdrdxdydydx22 vijvxivyj，vvxvydtdtdtdtdtdtdsdr 速度的大小称速率。 dtdt3. 加速度(是描述速度变化快慢的物理量〕

vdd2r2 平均加速度a 瞬时加速度(加速度) alim△t0ttdtdtdvdvxdvyd2xd2ya方向指向曲线凹向aij2i2j

dtdtdtdtdtdvydvx22aaxaydtdt

2d2yd2xdt2dt2 222 1

运动方程矢量式为 rv0t12gt 2xv0cost(水平分运动为匀速直线运动)分量式为  12yvsintgt(竖直分运动为匀变速直线运动)02三.圆周运动(包括一般曲线运动) 1.线量：线位移s、线速度v切向加速度atds dtdv(速率随时间变化率) dtv2法向加速度an(速度方向随时间变化率)。

R2.角量：角位移(单位rad)、角速度d1(单位rads) dtd2d2角速度(单位rads) 2dtdt3.线量与角量关系：sR、 v=R、 atR、 anR 4.匀变速率圆周运动：

2vv0at0t1212(1) 线量关系sv0tat (2) 角量关系0tt

2222v2v0202as2

第二章牛顿运动定律主要内容

一、牛顿第二定律

物体动量随时间的变化率

dp等于作用于物体的合外力Fdt=Fi即：

dVdPdmv 或F=ma ， m常量时F=mdtdtdtF说明：(1)只适用质点；(2) 为合力 ；(3) a与F是瞬时关系和矢量关系；

F=(4) 解题时常用牛顿定律分量式

Fxmax〔平面直角坐标系中〕Fma (一般物体作直线运动情况)

Fmayy 2

v2Fnmanmr（法向）〔自然坐标系中〕 Fma (物体作曲线运动)

dvFtmatm（切向）dt运用牛顿定律解题的基本方法可归纳为四个步骤 运用牛顿解题的步骤：

1〕弄清条件、明确问题〔弄清已知条件、明确所求的问题及研究对象〕 2〕隔离物体、受力分析〔对研究物体的单独画一简图，进行受力分析〕 3〕建立坐标,列运动方程〔一般列分量式〕； 4) 文字运算、代入数据

举例：如下图，把质量为m10kg的小球挂 在倾角30的光滑斜面上，求 (1) 当斜面以a0a  1g的加速度水平向右运动时， 3(2) 绳中张力和小球对斜面的正压力。 解：1) 研究对象小球 2〕隔离小球、小球受力分析

3〕建立坐标,列运动方程〔一般列分量式〕； x:FTcos30Nsin30ma (1)

y N  FT  x

y:FTsin30Ncos30mg0 (2)

4) 文字运算、代入数据

P x: 3FTN2ma (ay: FT3N2mg (4)

1g) (3) 3131FTmg(1)109.81.57777.3N

232Nmg109.8FTtg3077.30.57768.5N

cos300.866(2)由运动方程，N=0情况

x: FTcos30ma

y: FTsin30=mg a=gctg30o9.8317m

3

s2

第三章动量守恒和能量守恒定律主要内容

一. 动量定理和动量守恒定理 1. 冲量和动量

t2IFdt称为在t1t2时间内,力F对质点的冲量。

t1质量m与速度v乘积称动量Pmv 2. 质点的动量定理：I

质点的动量定理的分量式：

t2t1Fdtmv2mv1

IxFxdtmv2xmv1xt1t2IyFydtmv2ymv1yt1t2I zFzdtmv2zmv1zt1t2

3. 质点系的动量定理：

Ft1it2nexdtmivimi0vi0PP0

iinnIxPxPox质点系的动量定理分量式IyPyPoy

IPPzozz动量定理微分形式，在dt时间内：FdtdP 或 F=dP dt4. 动量守恒定理：

当系统所受合外力为零时，系统的总动量将保持不变，称为动量守恒定律

F外=Fi0,i1n

则mivi=mi0vi0=恒矢量iinn

动量守恒定律分量式：

若 Fx0,若 Fy0,若 Fz0,则　mivixC1恒量i则miviyC2恒量i则mivizC3恒量i二.功和功率、保守力的功、势能

1.功和功率：

bb质点从a点运动到b点变力F所做功WFdrFcosds

aa恒力的功：WFcosrFr

4

功率：p

dwFcosvFv dt物体沿任意路径运动一周时，保守力对它作的功为零Wc

保守力功等于势能增量的负值，wFdr0

lEpEp0Ep

物体在空间某点位置的势能Epx,y,z

Ep00

Ep(x,y,z)Ep00A(x,y,z)Fdr11万有引力作功：wGMmrbra重力作功：wmgybmgya弹力作功：11wkxb2kxa222

1212mvmv0 22三.动能定理、功能原理、机械能守恒守恒

1. 动能定理 质点动能定理：W质点系动能定理：

作用于系统一切外力做功与一切内力作功之和等于系统动能的增量

WinexiWiininn112mvimv2i0i2i2n2.功能原理：外力功与非保守内力功之和等于系统机械能〔动能+势能〕的增量

WexWncinEE0

机械能守恒定律：只有保守内力作功的情况下，质点系的机械能保持不变

inin当WexWnc0WexWnc(EkEp)(Ek0Ep0)

第4章 机械能和功

知识点：

1． 1． 功的定义

质点在力F的作用下有微小的位移dr〔或写为ds〕，则力作的功定义为和位移的标积，即

dAFdrFdrcosFdscos

对质点在力作用下的有限运动，力作的功为

a

在直角坐标系中，此功可写为

AbFdrxyzaaa

应当注意，功的计算不仅与参考系的选择有关，一般还与物体的运动路径有关。只有保守力〔重力、弹性力、万

AFdxFdyFdzbbb 5

有引力〕的功才只与始末位置有关，而与路径形状无关。

2. 动能定理

质点动能定理：合外力对质点作的功等于质点动能的增量。

质点系动能定理：系统外力的功与内力的功之和等于系统总动能的增量。

KK0 内 外应当注意，动能定理中的功只能在惯性系中计算。

A1212mvmv022

AAEE3. 势能

重力势能： EP=±mgh，零势面的选择视方便而定。

12弹性势能： 规定弹簧无形变时的势能为零，它总取正值。 EPkx,2 MmEG,能：取无穷远处为零势点，它总取负值。 P万有引力势r

4. 功能原理

即：外力的功与非保守内力的功之和等于系统机械能的增量。

A外A非保内(EKEP)(EK0EP0)

5. 机械能守恒定律

外力的功与非保守内力的功之和等于零时，系统的机械能保持不变。即

当A外A非保内0时，EKEP常量

重点：

1. 熟练掌握功的定义及变力作功的计算方法。

2 .理解保守力作功的特点及势能的概念，会计算重力势能、弹性势能和万有引力势能。 3. 掌握动能定理及功能原理，并能用它们分析、解决质点在平面内运动时的力学问题。 1. 4. 掌握机械能守恒的条件及运用守恒定律分析、求解综和问题的思想和方法。

难点：

1. 1. 计算变力的功。 2. 2. 理解一对内力的功。 3. 3. 机械能守恒的条件及运用守恒定律分析、求解综和问题的思想和方法。

第5章 刚体力学

知识点：

1. 2.

3.

1. 描述刚体定轴转动的物理量及运动学公式。 2. 刚体定轴转动定律

MI

2ii3. 刚体的转动惯量

2IrImrdm 〔连续分布质点〕 〔离散质点〕

IIml

平行轴定理

2c4.

4. 定轴转动刚体的角动量定理

6

定轴转动刚体的角动量

LI

刚体角动量定理 5. 5. 角动量守恒定律

刚体所受的外力对某固定轴的合外力矩为零时，则刚体对此轴的总角动量保持不变。即

MdLdIdtdt

当M0时,I常量外ii

6. 6. 定轴转动刚体的机械能守恒 只有保守力的力矩作功时，刚体的转动动能与转动势能之和为常量。

1Imgh常量 2

2c式中hc是刚体的质心到零势面的距离。

重点：

1. 1. 掌握描述刚体定轴转动的角位移、角速度和角加速度等概念及联系它们的运动学公式。

2. 2. 掌握刚体定轴转动定理，并能用它求解定轴转动刚体和质点联动问

题。

3. 会计算力矩的功、定轴转动刚体的动能和重力势能，能在有刚体做定轴转动的问题中正确的应用机械能守恒定律。

4. 会计算刚体对固定轴的角动量，并能对含有定轴转动刚体在内的系统正确应用角动量守恒定律。

难点：

1. 1. 正确运用刚体定轴转动定理求解问题。 2. 对含有定轴转动刚体在内的系统正确应用角动量守恒定律和机械能守恒定律。

第6章 狭义相对论基础

知识点：

1. 1. 爱因斯坦狭义相对论的基本假设。

xxutyyzzuxttc''''2式中

u12

3. c

21xxutyyzzuxttc ''''''22. 2. 洛仑兹坐标变换

3. 长度收缩

uLL1c022 〔注意同时性条件〕

tt'2〔注意同地性条件〕

4. 4. 时间膨胀

7

u1c

2

5.

5. 相对论速度变换

2222'x'y'zxyzv1ucv1ucvuv,v,vuvuvuv111ccc

xxx2226.

（1）〔1〕

6. 狭义相对论中的质量和能量

m相对论质量与速度关系

m01vc

22(m0为静质量)

pmv（2）〔2〕相对论动量 （3）〔3〕相对论能量 总能 E=mc2 静能 E0=m0c2

动能 EK=mc2-m0c2

能量动量关系 E2=(cP)2 + (m0c2)2

m0v1v2c2

重点：

1. 1. 理解爱因斯坦狭义相对论的两条基本假设。 2. 2. 正确理解和应用洛仑兹坐标变换公式。 3. 3. 理解长度收缩、时间膨胀以及同时性的相对性等概念，并能用以分析问题。 4. 4. 理解狭义相对论中的质量、动量和能量的关系，并能用以分析、计算有关的问题。 5. 5. 了解相对论速度变换。

难点： 1. 1. 理解长度收缩、时间膨胀以及同时性的相对性等概念，并能用以分析问题。 2. 理解狭义相对论中的质量、动量和能量的关系，并能用以分析、计算有关的问题。

第7章 真 空 中 的 静 电 场

知识点：

1. 场强

FEq0

(1) 电场强度的定义

(2) 场强叠加原理

EEiE (矢量叠加)

q40r2ˆr

(3) 点电荷的场强公式

(4) 用叠加法求电荷系的电场强度 2. 高斯定理

Edqˆr240r

真空中

1EdSS0q内

8

1DdSS 电介质中

3. 电势

0qEdl内,自由DE0rE

Vp零势点p

(1) 电势的定义

对有限大小的带电体,取无穷远处为零势点,则

VppEdl

(2) 电势差

VaVbVViVqbaEdl

(3) 电势叠加原理 (标量叠加)

(4) 点电荷的电势

40r (取无穷远处为零势点)

电荷连续分布的带电体的电势 4. 电荷q在外电场中的电势能 5. 移动电荷时电场力的功

Vdq40r (取无穷远处为零势点)

waqVa

Aabq(VaVb)

6. 场强与电势的关系 知识点：

(1)

EV

第8 章 静 电 场 中 的 导 体

E内0

(2) E表面导体表面

2. 静电平衡导体上的电荷分布

导体内部处处静电荷为零.电荷只能分布在导体的外表上.

E表面0

CqU

3. 电容定义

C 平行板电容器的电容

0rSd

9

电容器的并联

CCi (各电容器上电压相等)

11CCi (各电容器上电量相等)

电容器的串联

1Q21WeCV22C24. 电容器的能量

We12E2

电场能量密度 5、电动势的定义 势。

iLEkdlE 式中k为非静电性电场.电动势是标量，其流向由低电势指向高电

静 电 场 中 的 电 介 质

知识点：

1. 电介质中的高斯定理

2. 介质中的静电场 3. 电位移矢量

真 空 中 的 稳 恒 磁 场

知识点：

1. 毕奥-萨伐定律

 电流元Idl产生的磁场

ˆ0IdlrdB4r2

ˆ表示从电流元指向场点的单位矢 式中, Idl表示稳恒电流的一个电流元(线元),r表示从电流元到场点的距离, r量..

2. 磁场叠加原理

在假设干个电流(或电流元)产生的磁场中,某点的磁感应强度等于每个电流(或电流元)单独存在时在该点所产生的磁感强度的矢量和. 即

BBi

3. 要记住的几种典型电流的磁场分布

(1)有限长细直线电流

0IB(cos1cos2)4a

式中,a为场点到载流直线的垂直距离, 1、2为电流入、出端电流元矢量与它们到场点的矢径间的夹角.

Ba) 无限长细直线电流

0I2r

R2IB223/22(xR) b) 通电流的圆环

0B圆环中心

0I4R单位为：弧度（rad）

10

(4) 通电流的无限长均匀密绕螺线管内 4. 安培环路定律

真空中

LB0nI

Bdl0I内L磁介质中

HdlI0内

BH0rH

当电流I的方向与回路l的方向符合右手螺旋关系时, I为正,否则为负. 5. 磁力

(1) 洛仑兹力

FqvB

v 质量为m、带电为q的粒子以速度沿垂直于均匀磁场B方向进入磁场,粒子作圆周运动,其半径为

RmvqB

T周期为 (2) 安培力

2mqB

FIdlBˆpNISn(3) 载流线圈的磁矩 m MpmB

载流线圈受到的磁力矩

V(4) 霍尔效应 霍尔电压

1IBneb

电 磁 感 应 电 磁 场

知识点：

1. 楞次定律:感应电流产生的通过回路的磁通量总是反抗引起感应电流的磁通量的改变. 2. 法拉第电磁感应定律 id N dt3. 动生电动势: 导体在稳恒磁场中运动时产生的感应电动势.

abba(vB)dl 或 (vB)dl

dE感dldt4. 感应电场与感生电动势: 由于磁场随时间变化而引起的电场成为感应电场. 它产生电动势为感生电动势.

i

局限在无限长圆柱形空间内, 沿轴线方向的均运磁场随时间均匀变化时, 圆柱内外的感应电场分别为

E感

rdB2dtR2dB(rR)E感2rdt(rR)

11

5. 自感和互感 自感系数 LI 自感电动势 dILLdt 自感磁能 W1m2LI2 互感系数 M2112II 12互感电动势 dI121Mdt 6. 磁场的能量密度wB21m22BH

7. 位移电流 此假说的中心思想是: 变化着的电场也能激发磁场.

通过某曲面的位移电流强度Id等于该曲面电位移通量的时间变化率. IDddDdtStdS

 位移电流密度

jDDt

8. 麦克斯韦方程组的积分形式

SDdSqVdV

dldmBLEdtStdS

BdSS0

HdlLSjdSDStdS 12

即