磁场强度H正负如何判断?
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发布时间：2022-04-26 14:09
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热心网友
时间：2022-06-28 22:26
我来说一个非常容易理解H和B区别的角度：假设有一个虚无空间，里面任何物质都没有，连真空也没有（有点荒谬但便于理解），现在把一个通电线圈放入其中，通电线圈产生的磁场强度值是H。如果现在这个虚无空间中充满真空，那么这时的磁场强度值就等于磁感应强度B=u0H，即用H乘以真空的磁导率u0这个系数。如果现在这个虚无空间中充满的是铁，那么这时的磁场强度就是B=u铁H，即用H乘以铁的磁导率u铁。所以原来这个磁场强度H是虚无空间的磁场！它不考虑空间中的物质，它关注的是磁场和产生磁场的源即电流之间的关系（安培定律：最简单情形，HL=NI，L为安培环路的长度，I为电流强度，N为线圈匝数），而磁感应强度B则是考虑在虚无空间磁场H的基础上加上实际物质后的最终磁场的强弱，它关注的是实际的磁场强弱。虚无空间中充有什么物质就用该物质的磁导率乘以H即得实际的磁场强度B。同理，电场中的E和D也可以做类似理解。（注：注意本回答用词，空间中“充满”，意即真空或物质在空间中均匀分布，或者推广到存在两种物质的交界面，但交界面须平行于磁力线，如无气隙的环形铁芯中。但铁芯有气隙的情形除外，具体见下文）
补充：评论区提到铁芯线圈的铁芯气隙和铁芯中，B相同而H不同的问题，似乎违背了这个说法，解释如下：我说的磁场强度H可以看成自由电流在虚无空间中产生的磁场，这种观点的前提条件是H是且仅是I在虚无空间产生的磁场，默认H只有涡旋源即自由电流密度J，而没有发散源，即▽.H=0，H的散度为0，H是一个单纯的涡旋场，只有涡旋源即自由电流密度J，而这种情况，气隙的存在使H有了散度，破坏了这个前提条件。为什么气隙的存在使H的散度不为0呢？因为H的散度▽.H=▽.（B/u）=（1/u）▽.B+B.▽（1/u）=B.▽（1/u），一般情况下都满足▽.H=0，例如：对于无限大均匀物质▽（1/u）=0，于是▽.H=0；或者存在界面，但界面平行于B，则虽▽（1/u）不为0，但▽（1/u）与B方向垂直，二者点积为0，于是▽.H=0。这两种情况，也就是大多数情况，我的原回答都成立，但气隙这种情况，由于气隙和铁芯的界面是垂直于B的，导致磁导率u非均匀分布，在垂直界面的方向1/u存在梯度，于是B.▽（1/u）不为0，故▽.H不为0。所以我说的H是I在虚无空间产生的磁场，默认了H只有涡旋源即自由电流，而没有发散源，即▽.H=0。这也是为什么麦克斯韦方程组当中用▽.B=0，而不是▽.H=0去表示磁场的无散性，因为B的散度恒为零，只有涡旋性，而H的散度不一定为零。
热心网友
时间：2022-06-28 22:26
)E＝nΔΦ/Δt（普适公式）｛法拉第电磁感应定律，E：感应电动势(V)，n：感应线圈匝数，ΔΦ/Δt:磁通量的变化率｝ 2)E＝BLVsinA(切割磁感线运动) E=BLV中的v和L不可以和磁感线平行，但可以不和磁感线垂直，其中sinA为v或L与磁感线的夹角。 ｛L:有效长度(m)｝ 3)Em＝nBSω（交流发电机最大的感应电动势） ｛Em:感应电动势峰值｝ 4)E＝B(L^2)ω/2（导体一端固定以ω旋转切割） ｛ω:角速度(rad/s)，V:速度(m/s)，(L^2)指的是L的平方｝ 2.磁通量Φ＝BS {Φ:磁通量(Wb),B:匀强磁场的磁感应强度(T),S:正对面积(m2)} 计算公式△Φ=Φ1-Φ2 ，△Φ=B△S=BLV△t 3.感应电动势的正负极可利用感应电流方向判定｛电源内部的电流方向：由负极流向正极｝ *4.自感电动势E自＝nΔΦ/Δt＝LΔI/Δt｛L:自感系数(H)(线圈L有铁芯比无铁芯时要大)，ΔI:变化电流，
热心网友
时间：2022-06-28 22:27
θ<90°为正值，θ>90°为负值。θ是面元的法线方向n与磁感应强度B的夹角。磁通量表示磁场分布情况的物理量。通过磁场中某处的面元dS的磁通量dΦ定义为该处磁感应强度的大小B与dS在垂直于B方向的投影dScosθ的乘积，...
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时间：2022-06-28 22:27
根据磁场线的方向来定义,因为总是从正极出发,指向负极 .如果是电生磁的话,使用右手螺旋定则
